front structure of impact wave  若將理想沖擊波陣面看作是一個(gè)突躍面，則在這個(gè)突躍面上介質(zhì)的狀態(tài)和運(yùn)動(dòng)參數(shù)發(fā)生不連續(xù)的突躍變化，即波陣面上狀態(tài)參數(shù)的變化梯度是無(wú)限陡峻的。實(shí)際上，由于導(dǎo)熱性和粘滯性(內(nèi)摩擦)的影響，狀態(tài)參數(shù)的梯度不是無(wú)限陡的，即沖擊波陣面不是一個(gè)理想平面，而是個(gè)一定厚度的過渡區(qū)。

　　對(duì)于考慮熱傳導(dǎo)和粘滯性時(shí)沖擊波的結(jié)構(gòu)有專門的研究，利用熱導(dǎo)率和粘滯系數(shù)的分子動(dòng)力學(xué)表達(dá)式：

式中，d為沖擊波陣面的寬度； 為氣體分子的平均自由程。對(duì)于大氣壓力下的空氣，假定動(dòng)力粘度和熱導(dǎo)率的比為1，則空氣中沖擊波的寬度 厘米。根據(jù)一些實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，氦氣在25℃時(shí)傳播的沖擊波陣面的寬度和初壓的關(guān)系如表3—8所示。

 

P1／P0	P0，MPa	寬度d，×10—5cm
1.71 1.71 1.71	0.390 0.468 0.687	3.2 2.0 1.8

表3—8  氦氣在25℃時(shí)傳播的沖擊波陣面與初壓的關(guān)系

從表中可以看出過渡區(qū)是很窄的，和分子運(yùn)動(dòng)的自由路程相差不多。在研究過渡區(qū)中狀態(tài)參數(shù)時(shí)，還要考慮介質(zhì)的粘性和導(dǎo)熱性。